7）X線分光法–すべての種類のX線装置を構築するためのHVCコンデンサー、HVセラミックコンデンサー。
EPMAは、EDを搭載した従来のSEMを必要とするかもしれません
元素組成の決意ためのX線検出器
マイクロサイズのオブジェクト。 しかし、集中的な制動放射
試料本体内の電子を励起することによって生成されました
別の増加を大幅に最小検出量
構成要素。 SEM装置あれば、この限界を向上させることができます
そのような励起のための付加的なX線管を備えています
粒子を用いることができる大量のサンプルのマイクロサイズの部分
必要に応じて代わりに電子ビームを、出版されたように
Bjeoumikhovおよび共同研究者（C17）。 研究者は、低を使用しました
完全なフィルタチェンジャデバイスだったパワーミニチュア管
そして、ポリキャピラリーとmonocapillary光学系の異なるタイプ
応じ5のIMに100からアフォーカルスポット径を提供するために
光学デバイスのタイプに。 著者らは実証しました
一部の測定値との新たなデバイスの分析能力
金属粒子及び合金で行われ、彼らは概説
この組み合わせた方法の分析の利点は、低い検出であります
全体Z-範囲に制限します。 Tanakaら。 レビュー（C18）新しいです
アンジュレータ磁石の設計は、シンクロトロンのために開発され
Spring8の施設：高温超伝導磁石
着磁された永久磁石として構築され、機能します
その場インチ 新しい磁石の有利な特性は、ということです
動作温度は、液体彼よりもはるかに高いです
温度および高磁場が発見されたのですか？4Tat
最大。 チャンと彼の国際的な研究グループが公開
ハードのための極端なデバイス、ファブリ-Perrot共振器、上の（C19）
X線。 それは25-150- 2つのSi結晶プレートから構築しました
IMの厚さと、それらの間40-150- IM距離。 彼らは、使用しました
14.4388-keVのエネルギーでSEを単色化し、超高
4結晶デバイスのエネルギー分解能は0.36 meVで設定しました。
Siのプレートとの間の空間は用空洞共振器として作用しました
X線は、共振器の共振周波数によって設定されました
（水平軸に沿って）傾斜及び（縦軸）の回転
共振器、および後方反射と前方送信
ビームは、X線強度のずれを生じ、相互作用しました。
研究者たちは、彼らが初めて観察されたと結論付けました
ハード用のファブリペロー共振器におけるX線の空洞共振
X線は、それらのための新しい機会としてこの効果を予測しました
X線光学系、顕微鏡、および分光法。 その場X線で
分光測定は時々極端な物理を必要とします
内部構造の研究のための条件、例えば、高圧
または材料の特性。 クンツら。 レビュー（C20）新しいです
X線回折法及び分光法の目的のために高圧セル
超伝導曲げによる高度な光源で
まで5と35 keVのX線エネルギー間の磁石の源、
50万気圧の圧力と800 K.ビームラインの温度
平面パラボラコリメータで構成され、特殊な光学系を有しており、
ミラーはSi（111）とKohzuモノクロメータ容器が続きます
結晶及びW / B
4C多層、その後、トロイダル注力
可変焦点距離とミラー。 ビームを設定します
位置、自動化されたシステムが利用可能であり、異なるスリットました、
イオンチャンバと、CCDエリア検出器も同様に組み立てられます。
多層膜は、X線monocromatizationのキーデバイスであるに起因します
高X線束に対して高い反射率と抵抗率;
しかし、改善された構造のための継続的な需要があります
新しい層構造と材料の。 ロシアの研究グループ
Artioukov（C21は）に基づく新規の多層を開発して
3-6-nmの波長のX線のためにUを枯渇。 反射性
比較に1.3-2倍に増加し、この新しい多層の
3d要素の異なる構造の内蔵多層膜を持ちます。 ザ
筆者らが開発X線装置の重要性を強調しました
この波長範囲のために、それはC Kエッジ近くにあるため、（E）
生体試料中との主要な要素である280 eV）で
異なる有機材料、およびX線光学機器が必要とされています
Cのエッジ下のXANES、XRF、およびEXAFS測定のため。
枯渇Uコーティングは、十分に滑らかであることが見出されたと
異なる多層形で安定した界面を形成する：U- C、
U2C3-C。 ERKOと説明した同僚（C22）ビームライン
XRS専用BESSYで能力、XRF、回折、および小
マイクロメートル及びサブミクロンの空間に散乱角度
すべての組み合わせ2 -30 keVのX線エネルギー範囲の分解能、
同じように、同じビームラインの最後には、これらの測定技術
駅。 X線ビームのためのマイクロサイズの焦点スポットを手配するために、
異なる光学要素が考慮された：ブラッグ-Fresnelゾーン
26％で、monocapillaryの回折効率を有し、レンズと
ポリキャピラリーレンズ、およびミラー。 国際的な研究グループ
バイエルの（C23）新たに構築された結晶分光器を発表
Siの（211）とGe結晶に基づいて、非常に正確な分光法
補償非対称ラウエ（FOCAL）ジオメトリを集中で、
すなわち、湾曲ラウエ結晶を透過モードです。 ザ
分光計は30-120 keVのエネルギー範囲で適用することができます。
単色X線は上の限られた領域から反射されました
結晶とは、ローランド円に焦点を当てていました。 著者
結晶の一般的な幾何学的な手法を詳細に説明します
分光計、背景抑止やシールド、ポリ
クロマティックフォーカシング技術、および位置敏感X線
検出器は、それらが検出効率に対処しました。 モノ
そして、ポリキャピラリーフォーカシングデバイスは、最適な光学素子であります
マイクロメートルサイズの空間分解能で分析するため。 中国語
（C24）卓上の報告書発表された研究グループspectrom-
位置 - で平面結晶WD方法を用いたメータ装置
敏感比例計数とモノリシックポリキャピラリーX線
レンズの焦点を合わせます。 焦点スポットの最小サイズは、のために50のIMました
Cu-K Rライン、エネルギー分解能は4.4 eVであることが見出されました
Ti-K Rラインで。 分光器のX線源でした
0.3と銅陽極を回転させますか？ 0.3ミリメートル
2
の方向のスポット
離陸角度°6。 管によって放射されたX線は、以下によって集束されます
試料表面上のポリキャピラリーとセカンダリ
サンプル要素によって放射されたX線ビームは、上に衝突します
位置敏感に反映する分光結晶の表面
検出器、すなわち、波長依存の強度分布であります
位置依存の強度分布に変換されます。 ザ
分光計はまれの決意に特に適しています
彼らのLラインの強度に基づいて、希土類元素。
モジュール式に設計されており、コンパクトなX線管が開発されました
Bjeoumikhovらによる。 （C25）、XRFとXRDアプリケーションの両方のために、
可変ポリキャピラリレンズとフィルターを装備。 ザ
デバイスは、検出のための位置敏感型センサに割り当てることができ
取得のためのXRDパターンを、半導体ED検出器
二次X線、及び光学的に監視するCCDカメラ
サンプル分析。 チューブは、金属 - セラミック設計された項目です
任意のCrとCo、銅、モリブデン、銀、パラジウム、またはWアノードと、それができ
0 -55-mAの電流で0 -1のkeVの広い電圧区間で動作し、
30-W最大陽極負荷、および50-IMアノードスポット径。 低
パワーX線管は、陽極スポットの減少面積を持っています
大幅に、放射されたX線の輝度を減少します
効果は、ポリキャピラリーレンズを使用することによって補償することができます
サンプル上の照射スポットに一次ビームの焦点を合わせます
表面。 著者はspectrographical capabili-を実証しました
XRDおよびXRF実験と、この新しいデバイスの絆。 Longoni
ら。 （C26）は、新たに設計されたコンパクトなEDのX線を記載しました
モノリシックリング状の配列SDDに基づく分光計
その中央の穴と12要素からなる、ポリキャピラリ
マイクロフォーカスによって放出された一次X線ビームを集束するためのレンズ
セットアップを移動するX線発生装置、ANDX-yのサンプル。 最大
W-陽極X線管の高電圧が50- IAと500 kVでした
現在、アノードスポットがあった？50ím直径で。 ゲイン
ポリキャピラリレンズの要因は2500-keVのエネルギーで10とし、
一次X線の焦点の直径の間でした
45-keVのX線エネルギーで70と25 IM。 分光計はありました
主に古代のの基本マッピング分析のために開発
上の100 -250- IMピクセルサイズを持つ論理および生物学的サンプル
10 mmの領域には、いくつかの1- IM。 ポータブル蛍光X線分光計レポート
使用してZarkadasとKarydas（C27）によっても同様に公開されました
のバッテリーの電圧が運営するエンド・ウィンドウのX線管
40 40kVおよび30íA金陽極とし、ペルチェ冷却型のSi-PIN
検出器。 カルシウム、チタン、マンガン、及び銅の最小検出レベル
それぞれ、548、419、219、および248 PGであることが判明しました。 ザ
分光計は、主の分析のために開発されました
考古学サンプル、およびアプリケーションに報告した記事
一対の適用された半田付け技術を特定します
ヘレニズム時代の金のイヤリング。 小説の電子影響を受けたX線源
Hembergと彼の研究グループ（C28）により検討しました。 それは使用しています
Sn63 Pb37はんだによる高速液体金属ジェットアノード
溶融した形でのアノード材料として合金。 電子の概念
衝撃型X線源は、以降、主に変更されていません
X線の発見。 主な技術的問題は、その99％です
アノードへの影響を受けるエネルギーは、材料を加熱することによって失われます。
アノード構造を中心に、回転ラインのみでした
の割合を増加させるために開発された基本的な技術
改善を通してX線を発生させるための影響エネルギー
陽極の熱容量の。 著者らは、実証しました
コンパクトなX線源のための彼らの新しいデザインは100時間を提供します
光子中の高輝度（ミリメートル
-2
sr
-1
s
-1
）中の電子
ビーム、はんだ材料の液体ジェットに焦点を当てて（その温度
183°C、合金ビームの直径）100íのMであったました
50 M / sの速度で真空にポンプ注入。 に基づいて
著者の実験では、最初のバージョンの明るさ
デバイスは10と推定されました
13
光子ミリメートル
-2
mradで
-2
s
-1
Sn-KRライン。 この値は、と比較して顕著です
磁石放射線曲げ輝度（10
15
光子ミリメートル
-2
mradで
- 2
s
- 1
あたり0.1％の帯域幅）。 この新設
コンパクトなX線源は、潜在的に、中規模で候補であります
医療使用率のような実験室での用途、タンパク質crystal-
lography、位相イメージング、および任意の他の使用場所の高フラックス
X線ビームは、基本的な要件です。
最後に、このセクションでは、我々はによって公開審査論文を引用します
デビッドら。 技術・計測側面について（C29）
屈折および回折光学素子の用途
X線マイクロアナリシスのために。 研究者は、体系的character-
ソフト用のフレネルゾーンプレート：X線レンズのメイングループを化さ
X線領域、硬X線に対する線形のSiゾーンプレート、シリコンプレーナ
屈折硬X線用レンズ、およびダイヤモンドの平面屈折
第四世代のX線源用レンズ。 これらの光学機器
250 eVでの光子エネルギー範囲をカバー50のkeVまでに
26-65％の伝送効率と100-nmの焦点のためにと
フレネルゾーンプレート。 著者は非常にadvanta-を概説しました
このようなダイヤモンドの屈折レンズのgeousスペクトル特性、
高熱伝導率、低熱膨張係数、
そして、高い熱安定性、ほとんどとしてそれらをpredestinating
自由電子レーザーX線源に適した光デバイス。 これら
将来のX線源は極めてで超X線パルスを提供します
今日のサード上記の大きさの10受注までの高輝度
世代放射光施設。
定量および基礎データ
各種のための定量化モデルの技術の現状
エレメンのstandardless決意を提供XRFアプリケーション
タリー組成や分析の他の物理的パラメータ
材料および定量によって使用される基本的な原子データ
手順は、常に非常に重要です。 したがって、この分野で
XRSの、いくつかの刊行物は、中に文献に発行されました
レビュー期間。 私たちは、character-するためにそれらのいくつかを選択するつもり
この分野での主な傾向をIZE。 アルゼンチンの研究グループ
（D1）がLに放射減衰のための遷移速度を決定しました
蛍光の測定によってYbを、HF、及びTaシェル
得られEDXRFスペクトルのラインと正確なフィッティングが発生します
SRと。 計算された速度の精度を高めるために、それら
考え連続と特性放射線アーティファクト
同様のスペクトルにフィッティングスペクトルにおいて、それらを含ま
手順。 遷移速度のための彼らの結果はよく一致していました
文献に公表されたデータとメンター。
質量吸収断面積の値は、最もを形成します
すべての理論的または半経験的計算のための実質的なデータセット
使用して、特徴的な材料特性の決意のために
X線。 決定する予定のため、研究努力
実験的または理論的にはこれらの基本的なパを計算
X線のエネルギーと原子番号を経由してラメータ機能はです
非常に重要。 Chitralekhaら。 （D2）その結果を発表
質量減衰の実験決意についてcoef-
光子エネルギーでの単糖および二糖にficients 5.947、
使用して6.460、および14.413 keVの、
55
Feと
57
0.74との共同点光源
それぞれと0.37 MBqの活動、。 彼らの実験をテストするには
セットアップ、いくつかの純金属の吸収係数でした
測定値と理論値と比較すると、 合意
1％以内でした。 代わりに表形式の理論的データを補間します、
正確な理論値の計算に使用著者
減衰WinXComソフトウェア。 多くの科学、工学、
医療用途は広いX線の吸収データを必要とします
従来集計によって満たすことができないエネルギー範囲
離散データセット。 しかし、迅速かつ無制限の計算
この基本的なパラメータの連続に必要です
純粋な要素のための1のkeVから1のMeVのエネルギー範囲と
化合物。 このため、XCOMとWinXComソフトウェアの場合
開発し、その主な特徴はGerwardによって出版されたと
同僚（D3）。 ソフトウェアは、全断面を提供し、
減衰係数、インコヒーレントおよびコヒーレントための断面
散乱効果、光電子吸収、及び対生成
同じように。 WinXComにより算出し、巨大なデータセットはで利用可能です
対数目盛でグラフの形、それがために可能性を提供しています
さらに、評価プロセスのためのExcelへのデータのエクスポート。 A
驚くべき結果は、Kulshrehthらによって発表されました。 （D4）onthe
別のAg KR / KA強度比の化学効果
化合物（銀
2CO3、銀
2SO
4、硝酸銀
3
、59.6-を使用してのAgCl、AgBrを、銀）
毎年恒例の100-mCiのからkeVのC-線
241
アム・ソース。 適用されました
Si（Li）と検出器は30-ミリメートルを持っていました
2
アクティブ領域と170-eVのエネルギー
5.9-keVのエネルギーで解像度。 彼らは、KR / KA強度比を発見しました
0.206（0.003なるように、純Ag金属のため、広い観察
0.190と0.207間の銀化合物の変動、。 ザ
著者らは、違いの結果として、それらの結果を説明します
の変化による影響を受けるK殻内の電子密度
異なるによる価電子の分布、
研究中の化合物中の化学状態。 断面の
KおよびL殻イオン化のためのデータは、のために大きな重要性を持っています
記述するためのより信頼性の高い理論モデルを開発
基本的な内殻イオン化プロセス。 Kシェルの場合、
蛍光収率および電離クロスの利用可能なデータセット
セクションでは、非常に正確ですが、L殻のための、基本的なデータ
実験的困難と非常に不完全です
サブシェルの存在。 L殻に空孔がすることができます
高速コスター・クローニッヒにより3 subsells間で再分配
移行プロセス。 マーンダルら。 上の公開（D5）その結果
Lの蛍光X線の交差の実験決意
62-70の範囲の原子番号を有する元素のセクション
17.8-、22.6-、及びMoを使用して25.8-keVのX線励起エネルギー、で、
Ag及びSnのアノードチューブ。 著者らは、得られた比較しました
理論的にデータを算出したために基本的な断面値
蛍光収率およびコスター-Kronig遷移確率のセット
能力は、他の研究者によって発表され、彼らは合理的を発見しました
でき合意。 同様の実験的に決定されたデータがありました
L X線断面における用のBonziとバッレーア（D6）によって公開
生成された45-keVのシンクロトロン用50と7間のZ-範囲
直線的に単一エネルギーX線ビームを偏光さ。 著者deter-
採掘されたLé、LR、Lâ1、Lâ2、Lç1、およびLç2
ラインとよくと比較
文献から集計理論的データを知られており、発見
7-10の％によって高くなるように実験的に決定された値。 に
いくつかの特定の場合には、この差は40％まででした。 standard-
以下の分析手順はSitkoとZawisza（D7）によって開発されました
WDXRFは、シンチレーション検出器又はガス比例を使用します
ファンダメンタルパラメーター法（FPM）に基づいてカウンター。 ザ
検体濃度の基本的な計算は以下に基づいています
シャーマンらの数学的記述; その理論はまた、かかります
アカウントへの原因となる二次増強効果
他の放射による分析物の特性線の励起
サンプル内の要素。 著者らは、計算を開発しました
エネルギー依存EF-の決意のための手順
測定された強度に基づいて適用される検出器のFICIENCY
サンプル要素。 FPMの最大の問題点
WDXRFのアプリケーションがあり、その反射の効率
結晶は不明です。 したがって、これらの機能がなければなりませんdeter-
標準試料を用いて実験的に採掘されました。 のキャリブレーションのための
合成試料をペレットに、使用された全WDXRF装置
Kの形
2CO3、炭酸カルシウム
3はTiO
2
、Crを2O3
、共同2O3
、ジョージア2O3、のSeO
2、Y2O3
,
ZrO 2、硝酸銀
3、およびCdCO
3
ホウ酸と均一に混合。
Karydas公開（D8）顕著研究と上の計算
自己要素の二次増強効果。 それが意味
K素子のL線は、それ自身のLまたはM線を励起することができます
それぞれ。 彼の結果は、自己素子励振ことを示しています
単色X線の場合には蛍光貢献
ビームおよび純元素ターゲットを考慮しなければなりません。
著者は、自己素子副次的効果を推定するために提案されています
対応する蛍光の比を測定することによりintensi-
薄く、無限に厚いターゲットによって放出されたネクタイ。 基づいて
公表された結果、それは、この補正を予測することができます
計算は、定量的XRF分析の精度を向上させます
FPMによる。
コヒーレントとインコヒーレント散乱X線があってもよいです
一次励起された蛍光X線の強度を増加させ
二次増強効果を介して、すなわち、時
サンプル大量に散乱されたX線は、試料の元素を励起します
サンプル本体を終了する前に。 フアンら。 公開された（D9）
理論計算と、この二次の実験結果
自分で考えると、検出器の方向に励起、
計算の両方のコヒーレントとインコヒーレント散乱X線
光マトリクスインチ 制御実験を行いました
李からなる合成融合したサンプルについて
2B4O7、リボ
2に、SiO
2
,
CaO、V2O5
、鉄2O3、NiOを、ZnOは、WO
3
、とのPbO。 彼らは、ことがわかりました
散乱の寄与は、蛍光を増加させintensi-
主に高Z検体とfluoro-の異形の低濃度のためにネクタイ、
rescencing。 著者は、この補正を導入することが提案しました
FPMの計算に方法。 アルバレスの研究グループ
（D10）も定量におけるX線散乱の役割に公開
XRF分析。 コヒーレントとインコヒーレント散乱放射線
いくつかのFPMベースのアルゴリズムで使用されます。 著者は行わ
放射線輸送を追跡するためのモンテカルロシミュレーションの計算
試料に、コリメータ及び検出器は、散乱を推定します
の場合にはレイリーとコンプトンピークに対する貢献
環状放射性同位元素の励起。 シミュレーションの結果は、
standardless FPMを使用して、IAEA-QXASソフトウェアに適用されます
アプローチ。 多色X線蛍光の場合excita-
エネルギーの化とFPMのアプローチを使用して、正確な知識
励起X線ビームの分布が必要です。 低適用
パワーX線管、局所一次磁束を増加させることができます
大幅ポリキャピラリレンズの適用による。 しかし、中
この場合のスペクトル分布の直接測定
励起ビームが原因で、非常に高出力束に不可能です
（？10
9
光子の
-1
cm
-2
）キャピラリレンズ。 パディーヤら。
（D11）この測定を解決するための彼らの結果を発表
薄層からの散乱放射線を検出することで、問題
代わりにから出てくるの直接X線ビームを測定します
ポリキャピラリレンズ。 著者らは、コヒーレントと計算します
支離滅裂理論的強度を散乱し、シミュレート
散乱スペクトル。 これらの測定は、それらに基づきました
一次エネルギー分布を見つけるために半経験的アプローチ
マイクロフォーカス管。 FPMを決定するために使用することができます
Nygårdのらのように、単一および複数の層の厚さ、。 （D12）
理論的および実験的に示されています。 著者は、使用します
金 - ニッケル - 銅の励起のためのMo X線管からの白色光
による二次X線光子を検出する多層要素
SDDをペルチェ冷却します。 実験的に決定された厚さ
単一層については、優れた一致を示しました
公称値; しかし、複数の層の場合には、契約
理論的強度の過大評価に劣っによるものでした
複数の層における二次蛍光の。 著者
FPMは、定量的に適用されたときに慎重をお勧めします
厚さの測定。 二つの経験的係数モデルがありました
同時にサンプルを計算するためSitko（D13）によって提案されました
組成及び中間の厚さ。 最初のモデルは、することができます
サンプルは、無限の厚さに堆積されるときに使用されます
基板または基板無し。 しかしながら、この場合、マス
単位面積当たりに知らなければなりません。 第2のモデルは、推定します
散乱X線の強度に基づいて試料厚さ。
両モデルともによって経験的係数の計算を必要とします
厚い多元素標準試料の測定
知られているネス、及びこれらの集合の濃度範囲
参照サンプルは、それぞれの濃度範囲をカバーしなければなりません
未知試料中の元素。 著者は、厳密なテスト
のWDXRF分析により実験的にこれらの提案されたモデル
Gaから作られた合成サンプル
2O3
、として
2O3、のSeO
2、のZrO
2、とのSrCO
3
4 cmの直径のペレットの形態で、ホウ酸と混合し、そして
彼はR係数決意、花崗岩、黒色頁岩のために、使用され、
英雲岩、長石砂、および玄武岩の規格。
二次ターゲットの配置は、強化のために有用です
選択された素励起のと「クリア」を取得します
サンプル励起用の単一エネルギースペクトル。 しかし、FPM
計算は、適切な理論の開発を必要とし、
アルゴリズム。 ZarkadasとKarydasは、この特別なモデルを開発しました
このFPMアルゴリズムの精度を調べるために（D14）
比較と理論的および実験的に決定
結果。 実験のために、それらは3-kWのX線発生器を使用しました
4ウィンドウのMo陽極管は12のファインフォーカスを有しますか？
0.4 mm
2
そして、1.2のポイントフォーカス？ 0.4ミリメートル
2
、とウィンドウう
400のIMの厚さ、および30-ミリメートルを有するSi（Li）と、検出器
2
アクティブ
エリア。 二次のターゲットの材料はYでした
2O3
、MO、
Sb
2O3、とのBaCO
3
。 著者らは、彼らの仕事から結論しました
このアルゴリズムは、種々の正確な情報を提供することができ
二次ターゲットベースのX線分光器の組み合わせと
幾何学的パラメータの最適化プロセスに役立ちます。
のアプリケーションで最も問題のいずれかの手順
FPMに基づく計算モデルは、暗いを推定することです
マトリックス組成物は、考慮の吸収を取ります
サンプルのこの検出不可能な部分。 暗い行列ため
主にH、C、O、およびNの、バンフォードと彼の研究で構成され
グループ（D15）はdetermin-ためにラザフォード後方散乱（RBS）を使用しました
生体試料中の低Zの要素行列をる。 彼らは見つけた、
RBSの測定に基づいていることをマトリクスとすることができます
Cの化学量論によって非常に同様の説明
7 H 10O 5
.
従って、この「仮想の」組成物は、入力として使用することができ
QXASソフトウェアのダークマトリックス組成物のためのパラメータ、
他のための試料の定量的組成を計算します
要素はhigherZを有します。 著者はによって彼らの方法をテストしました
IAEA-336の標準の分析と良好な一致を見つけました
標準の要素のほとんどのため。 彼らはから控除しました
ダークマトリックスのこの組成物は、によって決定される。この結果
RBS分析は、FPMのための一般的な入力データとして適用することができます
RBSの繰り返しのない生物学的サンプルの計算
測定。
Bottigliら。 （D16は）のためのモンテカルロアルゴリズムを公開しました
X線画像や分光実験のシミュレーション
SRやX線管を使用し、不均一サンプルに行きました。
新規の方法は、の3D規則的な格子分割に基づいています
試料体、それはX線を決定することができますfluores-
cence信号は、各ボクセルを発せられました。 シミュレーションコードのコア
X線光子と原子の間の基本的な相互作用を考慮
例えば、光電吸収のような試料物質の、fluores-
セント放出、弾性および非弾性散乱過程。 ザ
著者らは、ボクセルベースのシミュレーションモードがずっとあることを指摘しました
計算コストの面でより速く、より安価。 ザ
典型的な計算時間は、以下によって特徴付けることができます
データ：300？ 300？ ボクセルの95セット、2各？ 2？ 2 IM
3
ボリュームは、シミュレーションに用いた入力データが得られました
512から？ 512ピクセルアレイ検出器、CPU時間は1のためでした
投影？3の1800 MHzのペンティアムIVプロセッサを使用しました。
XRF分析のための特別な幾何学的配置が必要です
設定し、測定のパフォーマンスの最適化
ラオらによって公開。 理論的に推定（D17）、
検出のための幾何学的効率性と立体角、コンプトン
散乱検出されたスペクトルへの貢献、およびmonochro-
X線管を備えた三軸システムでメイシー。